Метод изотопов . Часть 2

На этом принципе основаны ионизационные камеры, счетчики Гейгера — Мюллера и счетные трубки, подробно описанные в специальной литературе [455, 456].

Принципиальная схема цилиндрического счетчика Гейгера —Мюллера представлена на рис. ПО. Присоединенная к положительному полюсу источника тока Е металлическая нить А находится в металлическом цилиндре В, заряженном, как показано на схеме, отрицательно.

Возникающая под действием излучения ионизация молекул газа, находящегося в цилиндре В, вызывает сильный импульс тока. Этот импульс после небольшого усиления может быть зарегистрирован с помощью самописца или механического счетчика.

Один из типичных вариантов широко применяемых у нас счетных трубок изображен на рис. 111.

В счетчик попадает обычно лишь часть излучения. С этим обстоятельством приходится особенно считаться при измерении активности твердых тел.

Дело в том, что в этих случаях потери излучения и вызываемые ими погрешности определений зависят не только от конструкции счетчика и поглощения части излучения его стенками,но также и от частичного поглощения лучей слоем препарата, а следовательно, от его толщины, расположения и тому подобных условий опыта. Поэтому для получения воспроизводимых результате необходимо либо чрезвычайно строго придерживаться определеной толщины и положения исследуемых препаратов, либо переопределением активности переводить их тонкие слои в раство] При этих условиях относительная погрешность определений г превышает обычно 20%.

Активность снятого слоя (без перевода его в раствор) может быть определена путем измерения интегральной активности образца

Так как удельная активность i тонкого слоя на глубине x пропорциональна концентрации в нем продиффундировавших атомов то уравнение диффузии можно написать в виде:

(192

где τ — продолжительность диффузии; io— начальная удельна: активность нанесенного слоя радиоактивного изотопа; а — толщин: этого слоя; D — коэффициент диффузии.

2 .

 

Считая, что удельная активность n-го слоя in (х, τ) равна разности интегральных активностей образца соответственно до и после удаления слоя (In, In+1), получим:

откуда

где а — угол наклона, определяемый уравнением (193) прямой к оси х2:

График InΔl = f(x) может быть построен с помощью графического дифференцирования экспериментальной кривой 1—х (рис. 112).

Вообще же полученные результаты в зависимости от целей исследования могут быть представлены в координатах: удельная активность — расстояние от меченой поверхности тела (рис. 113),удельная активность — квадрат расстояния от этой поверхности (рис. 114), коэффициент диффузии — величина,обратная абсолютной температуре (рис. 115), и др. График рис. 114 изображает в осях активность —квадрат расстояния данные до самодиффузии радиоактивного серебра, тонкий слой которого был помещен между двумя слоями неактивного серебра [457, 458].

 

Другие части:

Метод изотопов . Часть 1

Метод изотопов . Часть 2

Метод изотопов . Часть 3

 

 

Содержание