Нулевые колебания. Часть 2

фекты присутствуют и в консервативных замкнутых системах — достаточно, чтобы они состояли из нескольких нелинейно связанных степеней свободы [46].

Говоря о нулевых колебаниях системы, нельзя не обратить внимание на недавно обнаруженный факт, что плотность энергии нулевых колебаний достаточно сильно зависит от граничных условий, что позволяет изучать изменения граничных условий посредством измерения вариаций, вызванных этими изменениями [83], т. е. получать информацию без изучения излученных квантов какого-либо поля.

Электрослабые процессы?

Зная уже из космологии действительное значение плотности вакуума, нужно выбрать предельную частоту, а с ней и соответствующий энергетический масштаб My, на уровне

(2.31)

Энергия My на 12 порядков величины ниже энергии кварк-адронных процессов Mqh, а это означает, что за физику космического вакуума (если не рассматривать процессы, приводящие к почти полной компенсации различных вкладов при высоких энергиях, такие, как в обсуждаемой в модели Баума и/или компактификация при определенных условиях —ответственны процессы не при сверхвысоких, а наоборот, при сверхнизких энергиях. Предельной частоте отвечает длина волны

(2.32)

которая составляет приблизительно 1 мм. Эта длина очень велика по сравнению с характерными пространственными масштабами микромира (~ 1O-13—10-15 см) и очень мала по сравнению с космологическими расстояниями, например, с расстоянием до горизонта наблюдений ~ 1028 см. Но как ни странно, эта миллиметровая длина близка к нашим привычным человеческим меркам!

Плотность вакуума можно, таким образом, выразить через макроскопическую длину Xy:

(2.33)

Чтобы найти какой-то сопоставимый масштаб для предельной частоты или характерной длины A^, а с ними и для самой плотности вакуума, обратимся к физике ранней Вселенной. Темп

космологического расширения задается величиной ~ t (имеющий ту же размерность, что и частота) и дается стандартной формулой t~] ~ (Gp) 1^2, где под плотностью надо понимать плотность релятивистской энергии, которая доминирует во Вселенной в первый миллион лет ее расширения: р = рл ~ T4 (где T — температура космической среды в ту эпоху). Тогда

(2.34)

Здесь учтено соотношение между гравитационной постоянной и планковской массой в «микрофизической» системе единиц:

(2.35)

Темп расширения сравнивается с характерной предельной частотой при возрасте мира ~ 1O-12 секунд (это пикосекунды) и температуре

(2.36)

Но последняя величина близка к энергетической шкале слабого взаимодействия Mew- А отсюда вытекает, что предельная частота и)у численно близка к значению комбинации

 

Другие части:

Нулевые колебания. Часть 1

Нулевые колебания. Часть 2

Нулевые колебания. Часть 3