Конденсация пара при давлениях ниже тройной точки. Часть 9
Заметим, что при нахождении уравнения состояния реального газа Майер использовал функцию
При нахождении коэффициентов в уравнении состояния реальных газов, как показано выше, пользуются эмпирическими потенциальными функциями Леннарда-Джонса, Штокмайера, Сезерленда и др., так как точные выражения законов взаимодействия между молекулами не могут быть найдены в настоящее время даже квантовой механикой. Таким образом, хотя уравнение (62) выведено на основе теоретических предпосылок, практически пользоваться им весьма сложно из-за трудности нахождения закона взаимодействия между молекулами пара и молекулами твердого конденсата. Кроме того, в уравнение (62) входят переменные значения термодинамических параметров на «движущейся» границе (Тк).
В связи с этими трудностями сделана попытка перехода от теоретического сравнения (54) к полуэмпирическому уравнению для функции (коэффициента) затвердевания.
Для использования полученных теоретических результатов в практических задачах мы исходили из аналогии между физическим механизмом взаимодействия молекул пара с молекулами твердого конденсата при конденсации [водяного пара и механизмом взаимодействия молекул газа с молекулами струи при откачке газа вакуумным диффузионным насосом.
Уравнение скорости откачки насоса можно записать в виде
где k0 — отражает процесс взаимодействия между молекулами газа и молекулами струи пара диффузионного насоса, а также другие физические явления, связанные с рассеиванием молекул пара в вакууме; mг — масса молекулы газа.
Аналогично в уравнении (61) коэффициент затвердевания отражает процесс взаимодействия молекул пара с молекулами твердого конденсата. Анализ выражения (54) для функции затвердевания показывает, что I ее значение определяется двумя независимыми переменными: давлением пара рс и характерным размером области течения dK, так как M0 зависит от I Рс> Тк при прочих равных условиях зависит от dK или
В соответствии с таким пониманием коэффициента затвердевания / и требованиями: 1) п п0, f —» l;2)n*»n0J-»0 выражаем f в виде показательной функции
(63)
где параметр с определяется природой конденсирующегося пара и характерным размером области течения; г — приведенное давление. Выбираем для г простейшее выражение
Выражение для коэффициента затвердевания должно быть выбрано так, чтобы при уменьшении давления пара выражение
переходило в формулу (49) для высокого вакуума.
Другие части:
Конденсация пара при давлениях ниже тройной точки. Часть 1
Конденсация пара при давлениях ниже тройной точки. Часть 2
Конденсация пара при давлениях ниже тройной точки. Часть 3
Конденсация пара при давлениях ниже тройной точки. Часть 4
Конденсация пара при давлениях ниже тройной точки. Часть 5
Конденсация пара при давлениях ниже тройной точки. Часть 6
Конденсация пара при давлениях ниже тройной точки. Часть 7
Конденсация пара при давлениях ниже тройной точки. Часть 8
Конденсация пара при давлениях ниже тройной точки. Часть 9
Конденсация пара при давлениях ниже тройной точки. Часть 10
Конденсация пара при давлениях ниже тройной точки. Часть 11
Конденсация пара при давлениях ниже тройной точки. Часть 12