2. Основные положения молекулярной теории разреженных газов. Часть 15

Кинетическая теория Чепмена—Энскога, строго говоря, применима только к одноатомным газам (к молекулам без внутренних степеней свободы). Что касается вязкости и диффузии, то это ограничение для них не столь существенно, но коэффициент теплопроводности сильно зависит от наличия внутренних степеней свободы молекул. Согласно теории Чепмена—Энскога

где C0 — теплоемкость в ккал/моль.

Для многоатомных газов это соотношение экспериментально не подтверждено. Для учета наблюдающихся отклонений Эйкеном предложена формула

 

Другие части:

2. Основные положения молекулярной теории разреженных газов. Часть 1

2. Основные положения молекулярной теории разреженных газов. Часть 2

2. Основные положения молекулярной теории разреженных газов. Часть 3

2. Основные положения молекулярной теории разреженных газов. Часть 4

2. Основные положения молекулярной теории разреженных газов. Часть 5

2. Основные положения молекулярной теории разреженных газов. Часть 6

2. Основные положения молекулярной теории разреженных газов. Часть 7

2. Основные положения молекулярной теории разреженных газов. Часть 8

2. Основные положения молекулярной теории разреженных газов. Часть 9

2. Основные положения молекулярной теории разреженных газов. Часть 10

2. Основные положения молекулярной теории разреженных газов. Часть 11

2. Основные положения молекулярной теории разреженных газов. Часть 12

2. Основные положения молекулярной теории разреженных газов. Часть 13

2. Основные положения молекулярной теории разреженных газов. Часть 14

2. Основные положения молекулярной теории разреженных газов. Часть 15